4 . 2 סיכום ביניים בסעיף הקודם עסקנו בכוחות המגנטיים השוררים בין זרמים חשמליים . כדי להגיע לכך עברנו דרך לא קצרה . פתחנו ( בפרק ( 1 בדיון בשדה המגנטי של מגנט תמידי . אחר כך עסקנו בכוח ששדה מגנטי מפעיל על מטען חשמלי הנע במהירות קבועה ( משוואה ( 2 . 2 ובכוח ששדה מגנטי מפעיל על זרם קבוע ( משוואות 2 . 9 ו . ( 2 . 10 לאחר מכן למדנו שזרם חשמלי קבוע יוצר סביבו שדה מגנטי והצגנו את חוק ביו-סבר ( 3 . 2 ) המתאר את השדה המגנטי של אלמנט זרם . IA € בעזרת חוק ביו-סבר פיתחנו את הנוסחה של השדה המגנטי סביב תיל ישר בעל אורך אינסופי ( משוואה . ( 3 . 3 רק אז היו בידינו הכלים הדרושים לטיפול בכוח המגנטי בין זרמים מקבילים . נציין כי היום מקובלת הגישה , שהוצעה על ידי אמפר כבר בשנות העשרים של המאה התשע-עשרה , ולפיה הכוח המגנטי בין זרמים הוא בעצם התופעה המגנטית היסודית . למגנט תמידי אפשר להתייחס כאל אוסף של זרמים טבעתיים , או כאל משהו השקול לסליל נושא זרם . יכולנו אפוא להפוך את סדר הלימוד : להתחיל את היחידה בתיאור הכוחות השוררים בין תיילים נושאי זרם , ומתופעה זו לעבור להגדרת השדה המגנטי . זה לא היה מקל על הלימו...
אל הספר